wichtiges Konzept für viele Bereiche der Mathematik, insbesondere die Singularitätentheorie.

Eine Familie, die lokal (in der Umgebung eines festen Wertes der Parameter) betrachtet wird, heißt eine „Deformation“ des Objektes zu diesem Wert der Parameter. Es kann gezeigt werden, daß das Studium aller möglichen Deformationen in vielen Fällen auf das Studium einer einzigen Deformation reduziert werden kann, in gewisser Weise der größten; alle anderen Deformationen kann man aus ihr erhalten. Solche Deformationen heißen „verseil“.

Ein erstes Beispiel: Eine Deformation in der Kategorie der analytischen Algebren ist wie folgt gegeben: Sei \( {{A}_{0}}=\mathbb{C}\left\{{{x}_{1}},...,{{x}_{n}} \right\}/{{J}_{0}} \) eine analytische Algebra. Eine Deformation von A₀ mit der Basis B ist eine flache B-Algebra A so, daß \( A/{{\mathfrak{M}}_{B}}A \) zu A₀ isomorph ist. Dabei ist \( {{\mathfrak{M}}_{B}} \) das Maximalideal von B, und A und B sind analytische Algebren. Geometrisch entspricht A₀ ein Kern eines komplexen Raums X₀, der Keim der Nullstellenmenge von J₀. Entsprechend gehören zu A und B Keime von komplexen Räumen X und T und eine Abbildung π : X → T so, daß die Faser in 0 ∈ T isomorph X₀ ist. T ist der Basisraum der Deformation. Sei etwa \begin{eqnarray} \begin{array}{*{35}{rcl}} {{A}_{0}} & = & \mathbb{C}\left\{x,y \right\}/\left({{y}^{2}}-{{x}^{3}} \right)\,, \\ B & =& \mathbb{C}\left\{u \right\}\to A=\mathbb{C}\left\{u,x,y \right\}/{{y}^{2}}-{{x}^{3}}-u{{x}^{2}}. \\ \end{array} \end{eqnarray}

Eine minimale Transversale an der Stelle f zum Orbit Gf von f in M ist eine miniverselle Deformation von f.

Diese Konstruktionen sollen auf den Fall übertragen werden, in dem M ein Funktionenraum glatter Abbildungen und G eine unendlichdimensionale Transformationsgruppe ist.

Beispiel: Rechtsäquivalenz von Funktionen.

Sei \( f:({{\mathbb{R}}^{m}},0)\to \mathbb{R} \) ein glatter Abbildungskeim. Eine Deformation von f mit Basis \( \Lambda ={{\mathbb{R}}^{l}} \) ist der Keim an der Stelle 0 eines glatten Abbildungskeimes \( F:({{\mathbb{R}}^{m}}\times {{\mathbb{R}}^{l}},0)\to \mathbb{R} \), für den gilt \( F\left(x,0 \right)\equiv f(x) \). Eine Deformation F′ ist (rechts)äquivalent zu F, wenn gilt \begin{eqnarray} {F}^{\prime}(x,\lambda)\equiv F(g(x,\lambda),\lambda), \end{eqnarray} wobei \( g:({{\mathbb{R}}^{m}}\times {{\mathbb{R}}^{l}},0)\to ({{\mathbb{R}}^{m}},0) \) ein glatter Keim mit g(x, 0) ≡ x ist. Die Deformation F′ wird von F induziert, wenn \begin{eqnarray} {F}^{\prime}(x,{\lambda}^{\prime})\equiv F(x,\varphi ({\lambda}^{\prime})), \end{eqnarray} wobei \( \varphi :({{\mathbb{R}}^{{{l}^{\prime}}}},0)\to ({{\mathbb{R}}^{l}},0) \) ein glatter Keim ist. Daher ist die Deformation F von f (rechts- oder R-) verseil, wenn jede beliebige Deformation F′ dieses Keimes darstellbar ist in der Form \begin{eqnarray} \begin{array}{*{35}{rcl}} {F}^{\prime}(x,{\lambda}^{\prime}) & \equiv & F(g(x,{\lambda}^{\prime}),\varphi ({\lambda}^{\prime})), & {} \\ g(x,0) & \equiv & x,\varphi (0)=0.\\ \end{array} \end{eqnarray} Beispielsweise ist die Deformation x² + λ des Keimes x² an der Stelle 0 R-versell.

Im Fall der links-rechts-(RL-)Äquivalenz wird (1) ersetzt durch \begin{eqnarray} \begin{array}{*{35}{rcl}} {F}^{\prime}(x,{\lambda}^{\prime}) & \equiv & kF(g(x,{\lambda}^{\prime}),\varphi ({\lambda}^{\prime}),{\lambda}^{\prime}), & {} \\ g(x,0) & \equiv & x,k(y,0)\equiv y,\varphi (0)=0.\\ \end{array} \end{eqnarray} Eine Deformation F von f ist V-versell (V von „Varietät“), wenn jede Deformation dieses Keimes darstellbar ist in der Form \begin{eqnarray} {F}^{\prime}(x,{\lambda}^{\prime})\equiv M(x,{\lambda}^{\prime})F(g(x,{\lambda}^{\prime}),\varphi ({\lambda}^{\prime})), \end{eqnarray} wobei M(0, 0) nicht-degeneriert ist, und g(x, 0) ≡ x, φ (0) = 0.

Infinitesimale Versalität. Sei F eine Deformation von ƒ mit Basis Λ, und seien λ₁, λ₂,…,λ_l Koordinaten auf Λ mit λ (0) = 0. Die Anfangsgeschwindigkeiten von F sind die Keime \begin{eqnarray} {{\left. {{{\dot{F}}}_{i}}=\frac{\partial F(x,{{\lambda}_{1}},\ldots, {{\lambda}_{l}})}{\partial {{\lambda}_{i}}} \right|}_{\lambda =0}},i=1,\ldots, l. \end{eqnarray} Eine Deformation F eines Keimes f heißt inifinite- simal verseil, wenn ihre Anfangsgeschwindigkeiten zusammen mit dem Tangentialraum an den Orbit von f den gesamten linearen Raum der Variationen von f erzeugen. Es gilt:

Die Bedingungenfür die infinitesimale Versalität einer Deformation F von \( f:\left({{\mathbb{R}}^{m}},0 \right)\to \left({{\mathbb{R}}^{n}},0 \right) \)für R-, RL- und V-Äquivalenz bestehen darin, daß für jede Variation a von f eine Darstellung der folgenden Form existiert:\begin{eqnarray} \begin{array}{*{35}{l}} \alpha (x)\equiv \sum\limits_{i=1}^{m}{\frac{\partial f}{\partial {{x}_{i}}}}{{h}_{i}}(x)+\sum\limits_{i=1}^{l}{{{c}_{i}}{{{\dot{F}}}_{i}}(x)} & (R\text{-}Versalit\ddot{a}t) \\ \alpha (x)\equiv \sum\limits_{i=1}^{m}{\frac{\partial f}{\partial {{x}_{i}}}}{{h}_{i}}(x)+k(f(x))+\sum\limits_{i=1}^{l}{{{c}_{i}}{{{\dot{F}}}_{i}}(x)} & (RE\text{-V}ersalit\ddot{a}t) \\ \alpha (x)\equiv \sum\limits_{i=1}^{m}{\frac{\partial f}{\partial {{x}_{i}}}}{{h}_{i}}(x)+\sum\limits_{j=1}^{n}{{{f}_{j}}(x)}{{k}_{j}}(x)+\sum\limits_{i=1}^{l}{{{c}_{i}}{{{\dot{F}}}_{i}}(x)} & (V\text{-V}ersalit\ddot{a}t) \\ \end{array} \end{eqnarray} .Diese Darstellungen zeigen, daß eine verseile Deformation infinitesimal verseil ist.

Beispielsweise ist die Deformation x³ + λx des Keimes x³ an der Stelle 0 infinitesimal RL-versell, aber weder R- noch V-infinitesimal verseil. Für alle drei Fälle (R-, RL-, V-Versalität) gilt das folgende Versalitäts-Theorem:

Eine infinitesimale verseile Deformation ist verseil.

[1] Arnold, V. I., Gusein-Zade, S. M., Varchenko, A. N.: Singularities of Differentiable Maps. Birkhäuser-Verlag Boston Basel Stuttgart, 1985.